Жесткое излучение это

Кратко описываются виды и источники жесткого электромагнитного излучения (ультрафиолетовый, рентгеновский и гамма диапазон), широко используемые ныне в разнообразных фундаментальных исследованиях и технических приложениях.

Основным источником жесткого электромагнитного излучения (ЭМИ) являются пучки ускоренных заряженных частиц, используемые в различных физических схемах, где проявляются специфические радиационные механизмы, кратко описываемые ниже. Используемые параметры быстрых частиц: заряд, масса, скорость, релятивистский фактор, равный отношению полной энергии к энергии покоя. В схемах с взаимодействием быстрых зарядов с конденсированными средами последние характеризуются величиной диэлектрической проницаемости, мнимая часть которой предполагается малой, а среда – прозрачной для генерируемого ЭМИ.

  • Тормозное излучение (Bremsstrahlung Radiation) – (ЭМИ), возникающее при взаимодействии быстрой заряженной частицы, подобных электрону, с атомными ядрами.
    Свойства : беспороговое; резко подавляется для тяжелых зарядов; непрерывный спектр с максимальной энергией, равной кинетической энергии электрона; угол конуса излучения не превышает обратной величины релятивиcтского фактора быстрого заряда.
  • Синхротронное (магнитно-тормозное) излучение (Synchrotron Radiation) – ЭМИ быстрого заряда (электрона) в магнитном поле.
    Свойства : беспороговое, но резко подавляется для тяжелых зарядов; линейчатый спектр в рентгеновском диапазоне с максимальной частотой ЭМИ порядка частоты циркуляции заряда (в магнитном поле), умноженной на куб релятивиcтского фактора быстрого заряда; угол конуса излучения не превышает обратной величины релятивиcтского фактора.
  • Ондуляторное излучение (Undulator Radiation) – ЭМИ быстрого электрона при пролете знако-переменного магнитного поля ондулятора (вигглера), где электрон испытывает быстрые поперечные осцилляции c заданной пространственной периодичностью.
    Свойства : непрерывный спектр с перестраиваемой длиной волны излучения с минимальной величиной, равной длине волны осцилляции (электрона в ондуляторе), деленной на квадрат релятивистского фактора; угол конуса излучения не превышает обратной величины релятивиcтского фактора.
  • Излучение Черенкова (Cherenkov radiation) – ЭМИ при движении заряда в среде, когда ее скорость превышает скорость света в среде.
    Свойства : пороговое; исчезает, когда скорость заряда становится меньше скорости света в среде; спектр интенсивности ЭМИ монотонно нарастает до предельной частоты, когда скорости заряда и свет в среде сравниваются (диапазон ультрафиолета); косинус угла конуса излучения определяется отношением указанных скоростей.
  • Поляризационное тормозное излучение (Polarization Bremsstrahlung Radiation) – ЭМИ, возникающего при взаимодействии быстрого заряда с атомными электронами и рассматриваемого как процесс рассеяния собственного ("кулоновского") поля быстрого заряда на атомных электронах.
    Свойства : беспороговое; не зависит от массы быстрой частицы; непрерывный спектр в рентгеновском диапазоне.
  • Переходное излучение (Transition radiation) – ЭМИ, возникающее при пролете заряда через (или вблизи) неоднородную область пространства ( неоднородная диэлектрическая постоянная, граница сред и т.п.).
    Свойства : беспороговое; заряд любой массы; состоит из проходящего и отраженного излучений; углы конусов излучения (с характерным подавлением излучения вдоль осей) не превышают обратной величины релятивиcтского фактора; спектры излучения – непрерывные с практически постоянной интенсивностью с максимальными частотами порядка плазменной частоты среды, умноженной для проходящего ЭМИ на релятивистский фактор
  • Резонансное излучение (Resonant Radiation) – ЭМИ, возникающее в результате интерференции переходного излучения на границах периодических неоднородностей (например, диэлектрических или металлических фольг) среды.
    Свойства : излучение направлено в основном вдоль скорости электрона в узком конуре с раствором, не превышающим обратной величины релятивиcтского фактора; частота волны излучения – порядка частоты пересечения электроном периодических неоднородностей, умноженной на удвоенный квадрат релятивистского фактора; благодаря интерференции интенсивность ЭМИ существенно возрастает по сравнению с однословной схемой.
  • Параметрическое излучение (Parametric Radiation) – ЭМИ быстрого заряда при пересечении им регулярной структуры кристаллических плоскостей.
    Свойства : беспороговое; не зависит от массы быстрого заряда; излучается (в зависимости от ориентации кристалла) назад (геометрия Брэгга) или вперед (геометрия Лауэ) под углами Брэгга; углы конусов излучения (с характерным подавлением излучения вдоль осей) не превышают обратной величины релятивиcтского фактора; частота излучения лежит в рентгеновском диапазоне и определяется взаимной ориентацией скорости электрона и вектором обратной решетки кристалла и ее параметрами, т.е. практически не зависит от энергии быстрого заряда.
  • Излучение Смита-Парселла (Smith-Purcell Radiation) – ЭМИ быстрого электрона при пролете вдоль дифракционной решетки.
    Свойства : по физике явлений – близко к ондуляторному; спектр лежит в THz диапазоне.
  • Каналированное излучение (Channeling Radiation) – ЭМИ быстрых электронов (позитронов), каналированных в кристаллах (плоскостное и осевое каналирование) и совершающих поперечные осцилляции.
    Свойства : дискретный спектр в рентгеновском диапазоне; состоит из ряда линий (для позитронов – практически одна линия), соответствующих конечному числу квантовых состояний поперечного движения быстрых электронов; угол конуса излучения не превышает обратной величины релятивиcтского фактора быстрого заряда.

Ниже дается более детальное описание свойств видов ЭМИ, наиболее часто используемых на практике.

  1. Л.Д.Ландау, Е.М.Лифшиц . Электродинамика сплошных сред .- М.: Наука. 1982 .
  2. А.А.Соколов, И.М.Тернов . Релятивистский электрон.- М.: Наука . 1983 .
  3. Е.Г.Бессонов, А.В. Виноградов // УФН. Т. 159. В. 1. С. 143 –154 .
  4. В.А.Базылев, Н.К. Жеваго. Излучение быстрых частиц в веществе и во внешних полях. – М.: Наука . 1987.
  5. В.В.Балашов . Строение вещества. – М.: Изд. МГУ. 1993 .
  6. К.Н.Мухин . Экспериментальная ядерная физика. Т. 1.- М.: Атомизд . 1974 .

Жесткое электромагнитное излучение

Жесткое электромагнитное излучение ( рентгеновское и гамма), электроны высоких энергий, тяжелые заряженные частицы ( протоны, альфа-частицы) и нейтроны поглощаются веществом, создавая различного рода радиационные дефекты. Количество дефектов, а следовательно, и радиационные эффекты, со временем накапливаются. Поэтому радиационная стойкость определяется суммарной ( интегральной) дозой излучения, поглощенного веществом. [1]

Являясь крайне жестким электромагнитным излучением , – ( – лучи во многом подобны характеристическим рентгеновским лучам. Они не отклоняются электрическим и магнитным полем ( см. рис. 376), распространяются со скоростью света, при прохождении через кристаллы обнаруживают дифракцию. [2]

Гамма-излучением называется жесткое электромагнитное излучение , энергия которого высвобождается при переходах ядер из возбужденного в основное или в менее возбужденное состояние, а также при ядерных реакциях. [3]

Читайте также:  Понос с пеной у беременной

Гамма-излучением называется жесткое электромагнитное излучение , энергия которого высвобождается при переходах ядер из возбужденного Б основное или в менее возбужденное состояние, а также при ядерных реакциях. [4]

Гамма-лучи представляют собой жесткое электромагнитное излучение , обладающее наибольшей из всех радиоактивных излучений проникающей способностью. Они вызывают относительно слабую ионизацию вещества, через которое они проходят. Основные сведения о свойствах у-излучения были получены главным образом при изучении их поглощения и рассеяния в веществе. Так было установлено, что они отличаются еще большими частотами, чем рентгеновские излучение. Это означает, что их квантовые свойства проявляются еще в большей степени, чем у рентгеновского излучения. [5]

Гамма-лучи представляют собой жесткое электромагнитное излучение , обладающее наибольшей из всех радиоактивных излучений проникающей способностью. Они вызывают относительно слабую ионизацию вещества, через которое они проходят. Основные сведения о свойствах у-излучения были получены главным образом при изучении их поглощения и рассеяния в веществе. Так было установлено, что они отличаются еще ббльшими частотами, чем рентгеновские излучение. Это означает, что их квантовые свойства проявляются еще в большей степени, чем-у рентгеновского излучения. [6]

При взаимодействии жесткого электромагнитного излучения с веществом часть рассеянного излучения имеет ту же длину волны, что и исходное; это может быть объяснено классическим процессом абсорбции и повторного излучения резонансными диполями поглотителя. [7]

Гамма-излучение является жестким электромагнитным излучением , энергия которого испускается при переходах ядер из возбужденных энергетических состояний в основное или менее возбужденные состояния, а также при ядерных реакциях. [8]

В связи с распространением жесткого электромагнитного излучения , получают все большее и большее применение полостные ( наперстко вые) ионизационные камеры для абсолютных измерений доз этого излучения. На основании измерений ионизации в малой газовой полости, образованной в каком-либо материале, оценивается поглощенная энергия в этом материале, а – также интенсивность применяемого излучения. Это обусловлено тем, что камеры со свободным воздухом для таких излучений очень громоздки и крайне неудобны для практической дозиметрии. [9]

Бета-распад часто сопровождается испусканием гамма-лучей, представляющих собой потоки фотонов жестких электромагнитных излучений с длиной волны порядка 10 – 9 – 10-и см. Ядро, испытывающее радиоактивный распад, называется материнским, возникающее ядро – дочерним. Если последнее также распадается, то иногда говорят о внучатном ядре. [10]

Таким образом, несмотря на внешнее сходство, возбуждение люминесценции жестким электромагнитным излучением имеет мало общего с возбуждением излучением оптического диапазона. [11]

При умеренных температурах ионы могут образовываться из молекул газа под действием частиц высоких энергий или жесткого электромагнитного излучения . Это происходит, – например, при прохождении через газ а – и Р – ЧЗСТИЦ и – излучения При радиоактивном распаде, при облучении рентгеновскими лучами, при действии пучка электронов или других частиц, полученного в ускорителях элементарных частиц, при действии нейтронов в ядерных реакторах, при прохождении через газ электрического разряда. В частности, ионизацией газа сопровождается действие жесткой солнечной радиации и космических лучей на верхние слои атмосферы и действие газовых разрядов на нижние слои атмосферы. [12]

Познакомившись с этой работой, английский физик Джеймс Чедеик ( 1891 – 1974) из лаборатории Резерфорда в Кембридже догадался, что немецкие и французские физики имели дело не с жестким электромагнитным излучением , а с нейтронами. Чедвик был учеником Резерфорда; под влиянием учителя он давно проникся идеей нейтрона, искал нейтроны, был уверен в их существовании. [13]

В советской литературе под радиоактивностью принято понимать самопроизвольное превращение неустойчивых изотопов химического элемента в другие изотопы ( обычно изотопы другого элемента), сопровождающееся испусканием элементарных частиц или ядер ( например, альфа-частиц), жесткого электромагнитного излучения . [14]

А среди продуктов реакции, по которой получен новый изотоп ( судя по публикациям), нейтронов не оказалось. Значит, избыток энергии уносился гамма-квантами – жестким электромагнитным излучением . Этот процесс в подобных реакциях считается маловероятным, но почему бы не допустить еще одну аномалию в поведении этого аномального изотопа. [15]

Энергетические диапазоны рентгеновского излучения и гамма-излучения перекрываются в широкой области энергий. Оба типа излучения являются электромагнитным излучением и при одинаковой энергии фотонов — эквивалентны. Терминологическое различие лежит в способе возникновения — рентгеновские лучи испускаются при участии электронов (либо в атомах, либо свободных) в то время как гамма-излучение испускается в процессах девозбуждения атомных ядер. Фотоны рентгеновского излучения имеют энергию от 100 эВ до 250 кэВ, что соответствует излучению с частотой от 3·10 16 Гц до 6·10 19 Гц и длиной волны 0,005 — 10 нм (общепризнанного определения нижней границы диапазона рентгеновских лучей в шкале длин волн не существует). Мягкий рентген характеризуется наименьшей энергией фотона и частотой излучения (и наибольшей длиной волны), а жёсткий рентген обладает наибольшей энергией фотона и частотой излучения (и наименьшей длиной волны). Жёсткий рентген используется преимущественно в промышленных целях.

Получение

Рентгеновские лучи возникают при сильном ускорении заряженных частиц (тормозное излучение), либо при высокоэнергетичных переходах в электронных оболочках атомов или молекул. Оба эффекта используются в рентгеновских трубках, в которых электроны, испущенные катодом, ускоряются под действием разности электрических потенциалов между анодом и катодом (при этом рентгеновские лучи не испускаются, т. к. ускорение слишком мало) и ударяются об анод, где они резко тормозятся (при этом испускаются рентгеновские лучи: т. е. тормозное излучение) и в то же время выбивают электроны из внутренних электронных оболочек атомов анода. Пустые места в оболочках занимаются другими электронами атома. При этом испускается рентгеновское излучение с характерным для материала анода спектром энергий (характеристическое излучение, частоты определяются законом Мозли: где Z — атомный номер элемента анода, A и B — константы для определённого значения главного квантового числа n электронной оболочки). В настоящее время аноды изготовляются главным образом из керамики, причём та их часть, куда ударяют электроны, — из молибдена.

Читайте также:  Как вылечить шипицу на ноге у ребенка

В процессе ускорения-торможения лишь около 1% кинетической энергии электрона идёт на рентгеновское излучение, 99 % энергии превращается в тепло.

Рентгеновское излучение можно получать также и на ускорителях заряженных частиц. Т. н. синхротронное излучение возникает при отклонении пучка частиц в магнитном поле, в результате чего они испытывают ускорение в направлении, перпендикулярном их движению. Синхротронное излучение имеет сплошной спектр с верхней границей. При соответствующим образом выбранных параметрах (величина магнитного поля и энергия частиц) в спектре синхротронного излучения можно получить и рентгеновские лучи.

Длины волн спектральных линий K-серий (нм) для ряда анодных материалов. [1] , [2]

Kα₁ Kα₂ Kβ₁ Kβ₂
Fe 0,193735 0,193604 0,193998 0,17566 0,17442
Cu 0,154184 0,154056 0,154439 0,139222 0,138109
Ag 0,0560834 0,0559363 0,0563775
Cr 0,2291 0,22897 0,229361
Co 0,179026 0,178897 0,179285
Mo 0,071073 0,07093 0,071359
W 0,0210599 0,0208992 0,0213813
Zr 0,078593 0,079015 0,070173 0,068993
Ni 0,165791 0,166175 0,15001 0,14886

Взаимодействие с веществом

Длина волны рентгеновских лучей сравнима с размерами атомов, поэтому не существует материала, из которого можно было бы изготовить линзу для рентгеновских лучей. Кроме того, при перпендикулярном падении на поверхность рентгеновские лучи почти не отражаются. Несмотря на это, в рентгеновской оптике были найдены способы построения оптических элементов для рентгеновских лучей.

Рентгеновские лучи могут проникать сквозь вещество, причём различные вещества по-разному их поглощают. Поглощение рентгеновских лучей является важнейшим их свойством в рентгеновской съёмке. Интенсивность рентгеновских лучей экспоненциально убывает в зависимости от пройденного пути в поглощающем слое (I = Ie -kd , где d — толщина слоя, коэффициент k пропорционален Z³λ³, Z — атомный номер элемента, λ — длина волны).

Поглощение происходит в результате фотопоглощения (фотоэффекта) и комптоновского рассеяния:

  • Под фотопоглощением понимается процесс выбивания фотоном электрона из оболочки атома, для чего требуется, чтобы энергия фотона была больше некоторого минимального значения. Если рассматривать вероятность акта поглощения в зависимости от энергии фотона, то при достижении определённой энергии она (вероятность) резко возрастает до своего максимального значения. Для более высоких значений энергии вероятность непрерывно уменьшается. По причине такой зависимости говорят, что существует граница поглощения. Место выбитого при акте поглощения электрона занимает другой электрон, при этом испускается излучение с меньшей энергией фотона, происходит т. н. процесс флюоресценции.
  • Рентгеновский фотон может взаимодействовать не только со связанными электронами, но и со свободными, а также слабосвязанными электронами. Происходит рассеяние фотонов на электронах — т. н. комптоновское рассеяние. В зависимости от угла рассеяния, длина волны фотона увеличивается на определённую величину и, соответственно, энергия уменьшается. Комптоновское рассеяние, по сравнению с фотопоглощением, становится преобладающим при более высоких энергиях фотона.

В дополнение к названным процессам существует ещё одна принципиальная возможность поглощения — за счёт возникновения электрон-позитронных пар. Однако для этого необходимы энергии более 1,022 МэВ, которые лежат вне вышеобозначенной границы рентгеновского излучения ( Биологическое воздействие

Рентгеновское излучение является ионизирующим. Оно воздействует на ткани живых организмов и может быть причиной лучевой болезни, лучевых ожогов и злокачественных опухолей. По причине этого при работе с рентгеновским излучением необходимо соблюдать меры защиты. Считается, что поражение прямо пропорционально поглощённой дозе излучения. Рентгеновское излучение является мутагенным фактором.

Регистрация

  • Эффект люминесценции. Рентгеновские лучи способны вызывать у некоторых веществ свечение (флюоресценцию). Этот эффект используется в медицинской диагностике при рентгеноскопии (наблюдение изображения на флюоресцирующем экране) и рентгеновской съёмке (рентгенографии). Медицинские фотоплёнки, как правило, применяются в комбинации с усиливающими экранами, в состав которых входят рентгенолюминофоры, которые светятся под действием рентгеновского излучения и засвечивает светочувствительную фотоэмульсию. Метод получения изображения в натуральную величину называется рентгенографией. При флюорографии изображение получается в уменьшенном масштабе. Люминесцирующее вещество (сцинтиллятор) можно оптически соединить с электронным детектором светового излучения (фотоэлектронный умножитель, фотодиод и т. п.), полученный прибор называется сцинтилляционным детектором. Он позволяет регистрировать отдельные фотоны и измерять их энергию, поскольку энергия сцинтилляционной вспышки пропорциональна энергии поглощённого фотона.
  • Фотографический эффект. Рентгеновские лучи, также как и обычный свет, способны напрямую засвечивать фотографическую эмульсию. Однако без флюоресцирующего слоя для этого требуется в 30—100 раз большая экспозиция (т.е. доза). Преимуществом этого метода (известного под названием безэкранная рентгенография) является бо́льшая резкость изображения.
  • В полупроводниковых детекторах рентгеновские лучи производят пары электрон-дырка в p-n переходедиода, включённого в запирающем направлении. При этом протекает небольшой ток, амплитуда которого пропорциональна энергии и интенсивности падающего рентгеновского излучения. В импульсном режиме возможна регистрация отдельных рентгеновских фотонов и измерение их энергии.
  • Отдельные фотоны рентгеновского излучения могут быть также зарегистрированы при помощи газонаполненных детекторов ионизирующего излучения (счётчик Гейгера, пропорциональная камера и др.).

Применение

При помощи рентгеновских лучей можно «просветить» человеческое тело, в результате чего можно получить изображение костей, а в современных приборах и внутренних органов (см. также рентген). При этом используется тот факт, что у содержащегося преимущественно в костях элемента кальция (Z=20) атомный номер гораздо больше, чем атомные номера элементов, из которых состоят мягкие ткани, а именно водорода (Z=1), углерода (Z=6), азота (Z=7), кислорода (Z=8). Кроме обычных приборов, которые дают двумерную проекцию исследуемого объекта, существуют компьютерные томографы, которые позволяют получать объёмное изображение внутренних органов.

Выявление дефектов в изделиях (рельсах, сварочных швах и т. д.)) с помощью рентгеновского излучения называется рентгеновской дефектоскопией.

В материаловедении, кристаллографии, химии и биохимии рентгеновские лучи используются для выяснения структуры веществ на атомном уровне при помощи дифракционного рассеяния рентгеновского излучения (рентгеноструктурный анализ). Известным примером является определение структуры ДНК.

Читайте также:  Как выглядит фимоз у мальчиков фото

Кроме того, при помощи рентгеновских лучей может быть определён химический состав вещества. В электронно-лучевом микрозонде (либо же в электронном микроскопе) анализируемое вещество облучается электронами, при этом атомы ионизируются и излучают характеристическое рентгеновское излучение. Вместо электронов может использоваться рентгеновское излучение. Этот аналитический метод называется рентгенофлуоресцентным анализом.

В аэропортах активно применяются рентгенотелевизионные интроскопы, позволяющие просматривать содержимое ручной клади и багажа в целях визуального обнаружения на экране монитора предметов, представляющих опасность.

Естественное рентгеновское излучение

На Земле электромагнитное излучение в рентгеновском диапазоне образуется в результате ионизации атомов излучением, которое возникает при радиоактивном распаде, а также космическим излучением. Радиоактивный распад также приводит к непосредственному излучению рентгеновских квантов, если вызывает перестройку электронной оболочки распадающегося атома (например, при электронном захвате). Рентгеновское излучение, которое возникает на других небесных телах, не достигает поверхности Земли, т. к. полностью поглощается атмосферой. Оно исследуется спутниковыми рентгеновскими телескопами, такими как Чандра и XMM-Ньютон.

История открытия

Открытие рентгеновского излучения приписывается Вильгельму Конраду Рёнтгену. Он был первым, кто опубликовал статью о рентгеновских лучах, которые он назвал икс-лучами (x-ray). Статья Рентгена под названием «О новом типе лучей» была опубликована 28-го декабря 1895 года в журнале Вюрцбургского физико-медицинского общества. Считается, однако, доказанным, что рентгеновские лучи были уже получены до этого. Катодолучевая трубка, которую Рентген использовал в своих экспериментах, была разработана Й. Хитторфом и В. Круксом. При работе этой трубки возникают рентгеновские лучи. Это было показано в экспериментах Крукса и с 1892 года в экспериментах Генриха Герца и его ученика Филиппа Ленарда через почернение фотопластинок. Однако никто из них не осознал значения сделанного ими открытия и не опубликовал своих результатов.

По этой причине Рентген не знал о сделанных до него открытиях и открыл лучи, названные впоследствие его именем, независимо — при наблюдении флюоресценции, возникающей при работе катодолучевой трубки. Рентген занимался Х-лучами немногим более года (с 8 ноября 1895 года по март 1897 года) и опубликовал о них три статьи, в которых было исчерпывающее описание новых лучей, впоследствии сотни работ его последователей, опубликованных затем на протяжении 12 лет, не могли ни прибавить, ни изменить ничего существенного. Рентген, потерявший интерес к Х-лучам, говорил своим коллегам: «Я уже всё написал, не тратьте зря время». Свой вклад в известность Рентгена внесла также знаменитая фотография руки его жены, которую он опубликовал в своей статье (см. изображение справа). За открытие рентгеновских лучей Рентгену в 1901 году была присуждена первая Нобелевская премия по физике, причём нобелевский комитет подчёркивал практическую важность его открытия. В 1896 году впервые было употреблено название «рентгеновские лучи». В некоторых странах осталось старое название — X-лучи. В России лучи стали называть «рентгеновскими» по инициативе ученика В. К. Рентгена — Абрама Фёдоровича Иоффе.

Сноски

  1. CRC Handbook of Chemistry and Physics 75th ed. David R. Lide P.10-227. CRC Press ISBN 0-8493-0475-X
  2. Crystallographica, v1.60a. Oxford Cryosystems 1995—1999.

Ссылки

  • Страничка рентгеновской трубки (англ.)
  • Основы рентгеновской диагностики (нем.)
  • И. П. Пулюй – Украинский исследователь рентгеновского излучения.
  • Рентгеновский аппарат серии РПД
  • Этапы развития отечественной досмотровой техники – большая часть статьи говорит о рентгенотелевизионных интроскопах (рентгеновских аппаратах просвечивания багажа, применяемых главным образом в аэропортах).

Wikimedia Foundation . 2010 .

Смотреть что такое "Жёсткое излучение" в других словарях:

жёсткое излучение — kietoji spinduliuotė statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. hard radiation; hard rays; penetrating radiation vok. durchdringende Strahlung, f; energiereiche Strahlung, f; harte Strahlung, f rus. жёсткие лучи, m; жёсткое излучение, n;… … Fizikos terminų žodynas

жёсткое излучение — — [Я.Н.Лугинский, М.С.Фези Жилинская, Ю.С.Кабиров. Англо русский словарь по электротехнике и электроэнергетике, Москва, 1999 г.] Тематики электротехника, основные понятия EN hard radiation … Справочник технического переводчика

Электромагнитное излучение — Классическая электродинамика … Википедия

ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — электромагнитное излучение, испускаемое ускоренными заряж. ч цами в ондуляторах; излучение равномерно и прямолинейно движущегося осциллятора. Различные типы источников О. и., состоящих из ускорителя или накопителя ч ц (чаще эл нов) и ондулятора,… … Физическая энциклопедия

проникающее излучение — kietoji spinduliuotė statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. hard radiation; hard rays; penetrating radiation vok. durchdringende Strahlung, f; energiereiche Strahlung, f; harte Strahlung, f rus. жёсткие лучи, m; жёсткое излучение, n;… … Fizikos terminų žodynas

жёсткое рентгеновское излучение — kietoji rentgeno spinduliuotė statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. hard X radiation; hard X rays vok. harte Röntgenstrahlen, m; harte Röntgenstrahlung, f rus. жёсткое рентгеновское излучение, n; коротковолновое рентгеновское излучение, n;… … Fizikos terminų žodynas

Рентгеновское излучение — I Рентгеновское излучение (W.K. Röntgen, нем. физик, 1845 1923) один из видов ионизирующего излучения электромагнитной природы, занимающий спектральную область в пределах длин волн от 10 12 до 10 5 см. В. Рентген, открывший это излучение в конце… … Медицинская энциклопедия

Гамма-излучение — коротковолновое электромагнитное излучение. На шкале электромагнитных волн (См. Электромагнитные волны) оно граничит с жёстким рентгеновским излучением, занимая область более высоких частот. Г. и. обладает чрезвычайно малой длиной волны… … Большая советская энциклопедия

жёсткое гамма излучение — kietoji gama spinduliuotė statusas T sritis radioelektronika atitikmenys: angl. hard gamma radiation vok. harte Gammastrahlen, m rus. жёсткие гамма лучи, m; жёсткое гамма излучение, n pranc. rayons gamma durs, m … Radioelektronikos terminų žodynas

коротковолновое рентгеновское излучение — kietoji rentgeno spinduliuotė statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. hard X radiation; hard X rays vok. harte Röntgenstrahlen, m; harte Röntgenstrahlung, f rus. жёсткое рентгеновское излучение, n; коротковолновое рентгеновское излучение, n;… … Fizikos terminų žodynas

Оцените статью
MyPochki.ru
Добавить комментарий

Adblock detector